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1、浅淡二极管和三极管原理关丁一:极管，我相信每个搞班的应该都有看过基本原理，现在我们算是温故而知新，那么最好是带着问题去，这里我准备几个问题.咱们带着这几个问题往下看.集电结为何会发生反偏导通并产生1,这看起来与R菅原理强调的PN结单向导电性相矛盾.放大状态下集电极型或1.1.C为什么会只受控于电流Ib而与电压无关：即：IC与Ib之间为什么存在若一个固定的放大倍数关系。虽然基区较薄，但只要Ib为零,则IC即为零。饱和状态下，Vc电位很弱的情况下，仍然会有反向大电流Ic的产生以上这三点，都是为什么？很多教科书对于这部分内容，在济解方法上处理得并不适当。特别是针对初、中级学者的普及性教科也大多采用了
2、回避的方法，只给出结论却不讲原因。即使专业性很强的教科书，采用的讲解方法大多也存在有很值得商榷的问题。这些问题集中我现在讲解方法的切入角度不恰当，使讲解内容前后矛盾，甚至造成讲还不如不讲的效果，使初学者看后容易产生一头雾水的感觉（1#传统讲法及问题传统讲法一般分三步，以NPN型为例（以卜所有讨论皆以NPN型睢管为例，如下图。发射区向区注入电子:电子在基区的扩散与笑合：集电区收集由基区扩散过来的电子。问题h这种讲解方法在第3步中，讲解集电极电流IC的形成原因时，不是着重地从我潦子的性质方面说明集电区的反偏导通，从而产生/Ic,而是不恰当地依重强辑了VC的高电位作用，同时又强辑基区的薄这种强调很容
3、易使人产生误解。以为只要VC足够大基区足够薄，集电结就可以反向导通，PN结的单向导电性就会失效。其实这正好与三极管的电流放大原理相矛盾。三极管的电流放大原理恰恰要求在放大状态下Ic与Vc在数量上必须无美，Ic只能受控于Ik问题2,不能很好地说明三极管的饱和状态。当三极管工作在饱和区时，Vc的值很小甚至还会低于Vb,此时仍然出现了很大的反向饱和电流Ic,也就是说在VC很小时，集电结仍然会出现反向导通的现象。这很明显地与强调VC的高电位作用相矛盾。问题3：传统讲法第2步过于强调基区的薄，还容易给人造成这样的误解，以为是基区的足够薄在支承三极管集电结的反向导通，只要战区足够薄，集电结就可能会失去PN
4、结的单向导电特性。这显然与人们利用三极管内部两个PN结的单向导电性，来判断管脚名称的经验相矛盾。既使基区很薄，人们判断管脚名称时，也并没有发现因为基区的薄而导致PN结单向导电性失效的情况.基区很薄，但两个PN结的单向导电特性仍然完好无损，这才使得人们有了判I析三极管管脚名称的办法和根据。问题4：在第2步讲解为什么IC会受Ib控制，并且IC与Ib之间为什么会存在着一个固定的比例关系时，不能形象加以说明。只是从工艺上强谢基区的薄与掺杂度低，不能从根本上说明电流放大倍数为什么会保持不变。RJK5割裂二极管与三极管在原理上的自然联系.不能实现内容上的自然过渡。甚至使人产生矛盾观念，二极管原理强调PN结
5、单向导电反向截止，而:极管原理则又要求PN结能够反向导通。同时，也不能体现晶体三极管与电子三极管之间在电流放大原理上的历史联系。横讲解方法1、切入点要想很自然地说明问我，就要选择恰当地切入点。济-：极管的原理我们从二极管的原理入手讲起。二极管的结构与原理都很筒单，内部一个PY结具有单向导电性，如图.很明显图示二极管处于反偏状态，PY结截止.我们要特别注意这里的裁止状态，实际上PN结截止时，总是会有很小的漏电流存在，也就是说PN结总是存在着反向关不断的现象，PN结的单向导电性并不是百分之百。为什么会出现这种现象呢？这主要是因为P区除了因“掺杂”而产生的多数我潦子“空穴”之外，还总是会有极少数的本
6、征载流子“电子”出现。N区也是一样，除了多数载流子电子之外，也会仃极少数的载流了空穴存在。PN结反偏时，能够正向导电的多数载潦子被拉向电源,使PN结变厚，多数教流子不能再通过PN结承担起载流导电的功能。所以，此时I1.电流的形成主要靠的是少数裁流子，是少数就流子在起导电作用由上图可知，PN结的内电场方向是从N区指向P区的，这个内电场对于少子穿过PN结起着促进的作用。漏电流之所以很小，是因为少数载流子的数量太少。很明显，此时漏电流的大小主要取决于少数载流了的数量。如果要想人为地增加漏电流，只要想办法增加反偏时少数载流子的数垃即可.所以，如图所示，如果能够在P区或N区人为地增加少数羲流子的数:,很
7、自然的电流就会人为地增加.其实，光敏二极管的原理就是如此。光敬二极管与普通光敏二极管一样，它的PN结具有单向导电性。因此，光敏二极管工作时应加上反向电压,如图所示。当无光照时，电路中也有很小的反向饱和漏电流，一般为IX108IX10-9A（称为暗电流）,此时相当于光敏二极管截止：当有光照射时，PN结附近受光子的轰击，半导体内被束缚的价电了吸收光了能室而被击发产生电子一空穴对，这些载潦子的数目，对丁多数截流子影响不大，但对P区和N区的少数我流子来说，则会使少数载流子的浓度大大提高，在反向电压作用下，反向饱和漏电流大大增加，形成光电流,该光电流随入射光强度的变化而相应变化。光电流通过负载R时，在空
8、俄两端将得到随入射光变化的电压位殳。光敏二极管就是这样完成电功能转换的。光敏二极管工作在反偏状态，因为光照可以增加少数载潦子的数f,因而光照就会导致反向漏电流的改变，人们就是利用这样的道理制作出了光敏二极管。既然此时漏电流的增加是人为的，那么漏电流的增加部分也就很容易能够实现人为地控制。2、强调一个结论讲到这里，一定要重点地说明PN结正、反偏时,多数数流子和少数栽流子所充当的角色及其性质，正位时是多数羲流子就流导电，反偏时是少数载流子象流导电.所以，正偏电流大，反偏电流小，PN结显示出单向电性。特别是要重点说明,反偏时少数蒙流子反向通过PN结是粮容易的，甚至，匕I：偏肘数载流子正向通过PN结还
9、要容易。为什么呢？大家知道PN结内部存在有一个因多数载流子相互扩散而产生的内电场，而内电场的作用方向总是眼碍多数效流子的正向通过，所以，多数截流了正向通过PN结时就需要克服内电场的作用，需要约0.7伏的外加电压，这是PN结正向导通的门电压。而反偏时，内电场在电源作用下全被加强也就是PN结加厚,少数我流子反向通过PN结时，内电场作用方向和少数栽流子通过PN结的方向故，也就是说此时的内电场对于少数险流子的反向通过不仅不会有阻碍作用，甚至还会有帮助作用。这就导致了以上我们所说的结论：反偏时少数载流子反向通过PN结是很容易的，H至比正偏时多数栽流子正向通过PN结还要容易。这个结论可以很好解择前面提到的
10、“问题2，也就是教材后续内容要讲到的三极管的饱和状态。三极管在饱和状态下，集电极电位很低甚至会接近或稍低于基极电位，集电结处于零偏置，但仍然会有较大的集电结的反向电流IC产生。3、自然过渡继续讨论PN结的反偏状态。利用光照控制少数载流子的产生.数量就可以实现人为地控制漏电流的大小。既然如此，人们自然也会想到能否把控制的方法改变下,不用光照而是用电注入的方法来增加N区或者是P区少数载潦子的数盘，从而实现对PN结的漏电流的控制.也就是不用“光”的方法，而是用“电”的方法来实现对电潦的控制（光照增加的是本征载流子，而后面讲的电注入增加的是掺杂我流子，本征载流子是成对出现，是电子空穴对，正负对应。这与
11、掺杂我流子是仃区别的）。接下来重点讨论P区，P区的少数栽潦子是电子，要想用电注入的方法向P区注入电子，最好的方法就是如图所示，在P区卜面再用特殊工艺加一块N型半导体。其实上图就是NPN型晶体三极管的雏形，其相应各部分的名称以及功能与三极管完全相同.为方便讨论，以下我们对图中所示的各个部分的名称直接采用与三极管相应的名称（如“发射结”，“集电极”等）。最下面的发射区N型半导体内电子作为多数较流子大量存在，而且，如图中所示，要将发射区的电子注入或者说是发射到P区（基区）是很容易的，只要使发射结正偏即可。具体说就是在基极与发射极之间加上个足够的正向的门电压（约为0.7伏）就可以了。在外加门电压作用下
12、，发射区的电子就会很容易地被发射注入到基区，这样就实现对战区少数我流子“电子”在数量上的改变。4、集电极电流Ic的形成发射结加上正偏电压导通后，在外加电压的作用下，发射区的多数数流子一一电子就会很容易地被大量发射进入基区.这些载流子一旦进入基区，它们在基区（P区）的性质仍然属于少数我流子的性质。如前所述，少数我流子很容易反向穿过处于反偏状态的PN结，所以，这些载流子一一电子就会很容易向上穿过处于反偏状态的集电结到达集电区形成集电极电流Ice由此可见，集电极电流的形成并不是一定要靠集电极的高电位。集电极电流的大小更主要的要取决于发射区或流子对基区的发射与注入，取决于这种发射与注入的程度.这种载流
13、子的发射注入程度与集电极电位的高低没有什么关系。这正好能自然地说明，为什么三极管在放大状态下，集电极电流IC与集电极电位VC的大小无关的原因.放大状态卜Ic并不受控于VaVC的作用主要是维持集电结的反偏状态，以此来满足三极管放大态下所需要外部电路条件。对丁Ic还可以做如下结论：Ic的本质是“少子”电流,是通过电子注入而实现的人为可控的集电结“漏”电流，因此它就可以很容易地反向通过集电结。6、Ic与Ib的关系接着上面的讨论，桀电极电潦IC与桀电极电位YC的大小无关，主要取决于发射区载流子对基区的发射注入程度.通过上面的讨论，现在已经明白，三极管在电流放大状态下，内部的主要电流就是由我流子电子由发
14、射区经基区再到集电区贯穿三极管所形成。也就是贯穿三极管的电流Ic主要是电了流。这种贯穿的电子流与历史上的电子三极管非常类似.下图就是电子三极管的原理示意图。电子三极管的电流放大原理因为其结构的直观形象，可以很自然得到解择。很容易理解，电子三极管Ib与IC之间的固定比例关系，主要取决于电子管栅极（基极）的构造。当外部电路条件满足时，电子三极管工作在放大状态。在放大状态下，穿过管了的电流主要是由发射极经椭极再到集电极的电子流。电子流在穿越栅极时，很显然栅极全对其进行技流，被流时就存在者一个俄流比问题.截流比的大小，则主要与栅极的疏密度有关，如果栩极做的密，它的等效截流面枳就大，截流比例自然就大，拦
15、截下来的电子流就多。反之截流比小，拦截卜来的电子流就少。捌极拦截卜.来的电子流其实就是电流Ib,其余的穿过栅极到达集电极的电子流就是1c。从图中可以看出，只要翻极的结构尺寸确定，那么技流比例就确定，也就是IC与Ib的比值确定.所以，只要管子的内部结构确定，这个比值就固定不变。由此可知,电流放大倍数的B值主要与栅极的疏密度有关。栅极越密则做潦比例越大，相应的B值越低，描极越疏则裁潦比例越小，相应的B值越裔。其实晶体三极管的电流放大关系与电子三极管类似.晶体三极管的基极就相当于电子三极管的栅极，基区就相当于栅网，只不过晶体管的这个栅网是动态的是不可见的。放大状态下，贯穿整个管了的电了流在通过基区时
16、，基区与电子管的刷网作用相类似，会对电子流进行截流（电子穿过基区时会与基区空穴史合消失）.如果基区做得薄，掺杂度低，基区的空穴数就会少，那么空穴对电子的截流址就小，这就相当于电子管的棚网比较疏一样，反之技流员就会大.很明显只要晶体管三极管的内部结构确定，这个截流比也就确定。所以，为了获得较大的电流放大倍数，使B值足够高，在制作三极管时往往要把基区做得很薄，而且其推杂度也要控制得微低.与电子管不同的是，晶体管的截流主要是靠分布在基区的带正电的“空穴”对贯穿的电子流中带负电的“电子”中和来实现。所以，截潦的效果主要取决于基区空穴的数量。而且，这个过程是个动态过程，“空穴”不断地与“电子”中和，同时“空穴”又不断地会在外部电源作用卜得到补充。在这个动态过程中，空穴的等效总数量是不
